一、研究背景

卡諾效應(yīng)是指材料在絕熱或等溫條件下對磁場、電場、機(jī)械應(yīng)力和壓力等外界刺激的可逆熱變化。最近研究發(fā)現(xiàn),在材料的相變附近發(fā)現(xiàn)了巨大的熱效應(yīng),相變材料被認(rèn)為是實(shí)現(xiàn)清潔且高效的固態(tài)制冷領(lǐng)域中最有希望的候選者。為了開發(fā)用于固態(tài)制冷的相變材料,近20年來,人們采用直接和間接的方法對絕熱溫度變化和等溫熵變化的熱效應(yīng)進(jìn)行了深入的研究。然而,材料另一個重要的參數(shù)-熱滯后,該參數(shù)對于熱循環(huán)材料的性能及應(yīng)用至關(guān)重要,但未引起大家的廣泛關(guān)注。事實(shí)上,熱滯后可能導(dǎo)致材料的熱效應(yīng)和相應(yīng)設(shè)備的效率大幅降低,在實(shí)際應(yīng)用中應(yīng)盡可能減少甚至完全消除熱滯后對材料熱循環(huán)性能的影響。

二、研究成果

近日,美國賓州大學(xué)王慶教授課題組在馳豫鐵電聚合物相變機(jī)理方面取得重要進(jìn)展。在本研究中,作者對鐵電聚合物熱滯行為進(jìn)行了充分的表征。以聚偏氟乙烯(PVDF)及其共聚物為基體,通過測量電極化對加熱和冷卻過程依賴性,隨著VDF含量的降低,鐵電共聚物P(VDF-TrFE)中典型的鐵電體從一級相變到二級相變。此外,作者發(fā)現(xiàn)馳豫鐵電體在熱掃描期間表現(xiàn)出異常的負(fù)熱滯后現(xiàn)象。以二元/三元共聚物的共混物為研究對象,根據(jù)三元共聚物含量的變化,再現(xiàn)了從普通鐵電體到弛豫鐵電體的熱滯后變化過程。同時,作者還澄清了負(fù)熱滯回線與電致熱效應(yīng)之間的關(guān)系。該工作以“Observation of a Negative Thermal Hysteresis in Relaxor Ferroelectric Polymers”為題發(fā)表于國際頂級學(xué)術(shù)期刊Advanced?Functional?Materials上。

首次發(fā)現(xiàn)馳豫鐵電體中普遍存在熱滯后效應(yīng)

三.本文亮點(diǎn):

1:本文首次發(fā)現(xiàn)馳豫鐵電體中普遍存在熱滯后效應(yīng)。

2:熱滯后效應(yīng)的發(fā)現(xiàn)為發(fā)展高效固態(tài)制冷材料及設(shè)備提供了指導(dǎo)。

四、研究思路與具體研究結(jié)果討論

首次發(fā)現(xiàn)馳豫鐵電體中普遍存在熱滯后效應(yīng)
圖1. 在100 Hz時,在P(VDF-TrFE)65/35 mol%共聚物中,在a)加熱和b)冷卻條件下測量P–E電滯回線。c)由(a)和(b)導(dǎo)出的極化溫度函數(shù)。在P(VDF-TrFE)50/50 mol%共聚物的d)加熱和E)冷卻條件下,在100 Hz下測量P–E電滯回線。f)根據(jù)(d)和(e)得出的極化溫度函數(shù)。P(VDF-Tr-FE)45/55mol%共聚物在g)加熱和h)冷卻時在100 Hz下測得的P–E電滯回線。i)由(g)和(h)導(dǎo)出的極化溫度函數(shù)。

對比P(VDF-TrFE)65/35 mol%共聚物的升溫和降溫鐵電回線可知,在升溫過程中,剩余極化強(qiáng)度隨著溫度快速下降,鐵電轉(zhuǎn)變發(fā)生在90?℃附近,其結(jié)果與相應(yīng)的XRD及DSC結(jié)果具有一致性。相反,在其降溫的逆過程中,其剩余極化值隨著溫度降低而快速升高,且鐵電轉(zhuǎn)變點(diǎn)在70?℃附近??偠灾?,通過升溫和降溫鐵電回線結(jié)果對比發(fā)現(xiàn),該聚合物存在顯著的熱滯后現(xiàn)象。與P(VDF-Tr-FE)65/35 mol%的結(jié)果相反,P(VDF-TrFE)50/50mol%的熱滯后幾乎消失。眾所周知,漏電流可以顯著改變電滯回線的形狀。對于聚合物鐵電體,電場誘導(dǎo)的電子或離子電荷重分布導(dǎo)致居里溫度(≈65°C)以上的剩余極化率迅速增加,這并非聚合物的本征性質(zhì)。特別是,在高溫下,P(VDF-Tr-FE)50/50mol%中沒有負(fù)熱滯回線,這樣排除了漏電流的主導(dǎo)作用。這里我們把負(fù)熱滯效應(yīng)的增加歸因于電場引起的局部增強(qiáng)的鐵電相電疇的畸變,且這種變化發(fā)生在加熱和冷卻過程中。在這方面,兩次掃描(加熱和冷卻)的場效應(yīng)預(yù)計(jì)比一次掃描(加熱)的強(qiáng),這導(dǎo)致其具有更高的相轉(zhuǎn)變溫度Tc>Th。

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圖2 P(VDF-TrFE-CTFE)61.8/30.4/7.8 mol%三元共聚物在a)加熱和b)冷卻時在100 Hz下測量的P–E電滯回線。c)由(a)和(b)導(dǎo)出的極化溫度函數(shù)。在P(VDF-TrFE-CFE)61.5/30.3/8.2 mol%三元共聚物d)加熱和E)冷卻條件下在100 Hz下測量的P–E電滯回線。f)根據(jù)(d)和(e)得出的極化溫度函數(shù)。

負(fù)熱滯后效應(yīng)不僅出現(xiàn)在二元共聚物中,作者還發(fā)現(xiàn)在三元共聚物P(VDF-TrFE-CTFE)中同樣也會出現(xiàn)類似的現(xiàn)象。在相同的電場下,P(VDF-TrFE-CFE)產(chǎn)生的剩余極化值要小于P(VDF-TrFE-CTFE),不僅如此,P(VDF-TrFE-CFE)產(chǎn)生高達(dá)-10 K的熱滯后效應(yīng),而P(VDF-TrFE-CTFE)僅產(chǎn)生-5 K的熱滯后值。這表明,負(fù)熱滯后效應(yīng)可能是馳豫鐵電體中獨(dú)特的物理效應(yīng),作者首次證實(shí)了馳豫鐵電體中普遍存在負(fù)熱滯后效應(yīng)。

首次發(fā)現(xiàn)馳豫鐵電體中普遍存在熱滯后效應(yīng)
圖3. 在100 MV/m和100 Hz的電場下,不同組分的二元/三元共聚物共混物的極化溫度依賴性:a)4/6、b)3/7、c)2/8。d、e)125 MV/m和150 MV/m下測得的極化溫度依賴性。f、g)在100 MV/m電場下,50 Hz和200 Hz下的極化溫度依賴性。

弛豫鐵電聚合物的負(fù)熱滯后效應(yīng),可能有助于將其與普通鐵電體區(qū)分開來。為了證明這一觀點(diǎn),作者以二元共聚物/三元共聚物的共混物為研究對象,隨著三元共聚物組分的增加,從普通鐵電到弛豫鐵電的相變過程。結(jié)果表明,二元共聚物/三元共聚物混合比為3/7時,共混物的鐵電長程有序相消失,這與介電結(jié)果相吻合。值得注意的是,電場強(qiáng)度的增加導(dǎo)致Th和Tc向低溫方向移動,而負(fù)熱滯后幾乎保持在0 K。同時,作者發(fā)現(xiàn)頻率的變化對負(fù)熱滯后幾乎沒有影響。

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圖4. a) P(VDF-TrFE)共聚物中VDF含量對加熱和冷卻過程的影響。b)?在100 MV/m時,不同組成的共聚物/三元共聚物共混物的相轉(zhuǎn)變溫度。c)?在100 MV/m下推導(dǎo)出的共聚物/三元共聚物的熱滯后ΔT。d)?在不同電場下,二元/三元共聚物共混物的熱滯后ΔT。e)?二元/三元共聚物比例為3/7時的ΔT與頻率的關(guān)系。

作者對鐵電聚合物及其共混物的相變行為進(jìn)行了定量分析。為此,我們使用六階多項(xiàng)式擬合極化-溫度曲線,并通過其導(dǎo)數(shù)的符號變化確定最小值,分別對應(yīng)于Th和Tc。從圖中可以清楚地看到,當(dāng)VDF含量為49 mol%時為鐵電轉(zhuǎn)變的臨界點(diǎn),這個臨界點(diǎn)對應(yīng)于鐵電行為的消失,這與之前的分析一致。在該臨界點(diǎn)的右側(cè)(VDF>49 mol%),相變溫度隨著VDF含量的降低而降低,其熱滯后△T=Th?Tc<1 K。對于弛豫區(qū)(VDF<49 mol%),由于Tc大于Th導(dǎo)致聚合物的負(fù)熱滯后(△T<0 K)。

五、研究小結(jié)

作者首次發(fā)現(xiàn)鐵電聚合物中存在熱滯后效應(yīng)。發(fā)現(xiàn),二元共聚物P(VDF-TrFE)中存在典型的鐵電相轉(zhuǎn)變行為,而且在馳豫鐵電體中觀察到了負(fù)熱滯后現(xiàn)象。同時,作者也證實(shí)了熱滯后效應(yīng)作為馳豫鐵電體獨(dú)有的特性,可據(jù)此特性來區(qū)分鐵電相轉(zhuǎn)變以及馳豫相轉(zhuǎn)變過程。此外,作者對鐵電聚合物的電卡效應(yīng)間接測量提供了更深入的見解,這些發(fā)現(xiàn)為固態(tài)制冷及其設(shè)備的合理設(shè)計(jì)提供了指導(dǎo)。

全文鏈接:

https://onlinelibrary.wiley.com/doi/10.1002/adfm.202000648

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